MECÂNICA DE ANCELMO L. GRACELI GENERALIZADA QUÂNTICA ENTRÓPICA [1.722]

ENTROPIDINÂMICA QUÂNTICA GRACELI.

POSTULADOS.

1] SISTEMAS ENTRÓPICOS QUANDO INSERIDOS UNS DENTRO DE OUTROS, TENDEM A VARIAR E EQUALIZAR EM INTENSIDADE CONFORME OS TIPOS, ENERGIAS, TEMPERATURAS , ESTADOS FÍSICOS, E POTENCIAIS, E ELETROMAGNETISMO DE CADA UM.. E CONFORME O OPERADOS DE GRACELI [ $G$

2] FORMANDO ASSIM, ESTADOS ENTRÓPICOS. OU ESTADOS ENTROPIDINÂMICOS E OU QUÂNTICOS.

3] FORMANDO ASSIM, TENSORES ENTRÓPICOS.

ALGUMAS EQUAÇÕES.

ENTROPIA QUÂNTICA GENERALIZADA DE ANCELMO L. GRACELI.

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ] [ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $T_{\mu \nu }$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $\lambda$ ${\hat {H}}$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$S=k\cdot \ln \Omega$ = ENERGIA OSCILATÓRIA.

DEPENDE DA INTENSIDADE DA ENTROPIA

ENTROPIA QUÂNTICA GENERALIZADA DE ANCELMO L. GRACELI.

O limite quântico na física é um limite na precisão de medição em escalas quânticas.^[1] Dependendo do contexto, o limite pode ser absoluto (como o limite de Heisenberg) ou pode se aplicar apenas quando o experimento é conduzido com estados quânticos naturalmente ocorrentes (por exemplo, o limite quântico padrão em interferometria) e pode ser contornado com estado de preparação avançado e esquemas de medições.

O uso do termo limite quântico padrão ou SQL é, no entanto, mais amplo do que apenas a interferometria. Em princípio, qualquer medição linear de uma observável mecânica quântica de um sistema em estudo que não comute consigo mesmo em tempos diferentes leva a tais limites. Em suma, é o princípio da incerteza de Heisenberg que é a causa.

Uma explicação mais detalhada seria que qualquer medição na mecânica quântica envolve no mínimo duas partes, um Objeto e um Medidor. O primeiro é o sistema cuja observável, digamos ${\hat {x}}$ , queremos medir. O último é o sistema que agrupamos ao Objeto para inferir o valor de ${\hat {x}}$ do Objeto registrando alguma observável escolhida, ${\hat {\mathcal {O}}}$ , deste sistema, por exemplo, a posição do ponteiro em uma escala do Medidor. Isso, em poucas palavras, é um modelo da maioria das medições que ocorrem na física, conhecidas como medições indiretas (veja pp. 38–42 de^[2] ). Ou seja, qualquer medição é o resultado de interação e isso atua em ambas as direções. Portanto, o Medidor atua sobre o Objeto durante cada medição, geralmente por meio da quantidade, ${\hat {\mathcal {F}}}$ , conjugada à observável de leitura ${\hat {\mathcal {O}}}$ , perturbando assim o valor da observável medida ${\hat {x}}$ e modificando os resultados de medições subsequentes. Isso é conhecido como ação reversa (quântica) do Medidor no sistema sob medição.

Ao mesmo tempo, a mecânica quântica prescreve que a observável de leitura do Medidor deve ter uma incerteza inerente, $\delta {\hat {\mathcal {O}}}$ , aditiva e independente do valor da quantidade medida ${\hat {x}}$ . Isto é conhecido como imprecisão de medição ou ruído de medição . Devido ao princípio da incerteza de Heisenberg, essa imprecisão não pode ser arbitrária e está ligada à perturbação de ação reversa pela relação de incerteza :

\Delta {\mathcal {O}}\Delta {\mathcal {F}}\geqslant \hbar /2\,,

onde $\Delta a={\sqrt {\langle {\hat {a}}^{2}\rangle -\langle {\hat {a}}\rangle ^{2}}}$ é um desvio padrão da observável $�$ e $\langle {\hat {a}}\rangle$ representa o valor esperado de $�$ em qualquer estado quântico que o sistema esteja. A igualdade é alcançada se o sistema estiver em um estado de incerteza mínima . A consequência para o nosso caso é que quanto mais precisa for a nossa medição, ou seja, quanto menor for $\Delta {\mathcal {\delta O}}$ , maior será a perturbação que o Medidor exerce sobre o observável medido ${\hat {x}}$ . Portanto, a leitura do Medidor consistirá, em geral, em três termos:

{\hat {\mathcal {O}}}={\hat {x}}_{\mathrm {free} }+\delta {\hat {\mathcal {O}}}+\delta {\hat {x}}_{BA}[{\hat {\mathcal {F}}}]\,,

onde ${\hat {x}}_{\mathrm {free} }$ é um valor de ${\hat {x}}$ que o Objeto teria, se não estivesse acoplado ao Medidor, e $\delta {\hat {x_{BA}}}[{\hat {\mathcal {F}}}]$ é a perturbação para o valor de ${\hat {x}}$ causada pela força de ação reversa, ${\hat {\mathcal {F}}}$ . A incerteza deste último é proporcional a $\Delta {\mathcal {F}}\propto \Delta {\mathcal {O}}^{-1}$ . Assim, existe um valor mínimo, ou o limite de precisão que se pode obter em tal medição, desde que $\delta {\hat {\mathcal {O}}}$ e ${\hat {\mathcal {F}}}$ não são correlacionados.^[3]^[4]

Os termos "limite quântico" e "limite quântico padrão" às vezes são usados de forma alternadamente. Usualmente, "limite quântico" é um termo geral que se refere a qualquer restrição de medição devido a efeitos quânticos, enquanto o "limite quântico padrão" em qualquer contexto se refere a um limite quântico que é universal naquele contexto.

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ] [ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] $\Delta {\mathcal {O}}\Delta {\mathcal {F}}\geqslant \hbar /2\,,$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $T_{\mu \nu }$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] $\Delta {\mathcal {O}}\Delta {\mathcal {F}}\geqslant \hbar /2\,,$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $\lambda$ ${\hat {H}}$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] $\Delta {\mathcal {O}}\Delta {\mathcal {F}}\geqslant \hbar /2\,,$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$S=k\cdot \ln \Omega$ = ENERGIA OSCILATÓRIA.

DEPENDE DA INTENSIDADE DA ENTROPIA

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ] [ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] ${\hat {\mathcal {O}}}={\hat {x}}_{\mathrm {free} }+\delta {\hat {\mathcal {O}}}+\delta {\hat {x}}_{BA}[{\hat {\mathcal {F}}}]\,,$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $T_{\mu \nu }$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] ${\hat {\mathcal {O}}}={\hat {x}}_{\mathrm {free} }+\delta {\hat {\mathcal {O}}}+\delta {\hat {x}}_{BA}[{\hat {\mathcal {F}}}]\,,$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $\lambda$ ${\hat {H}}$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ] ${\hat {\mathcal {O}}}={\hat {x}}_{\mathrm {free} }+\delta {\hat {\mathcal {O}}}+\delta {\hat {x}}_{BA}[{\hat {\mathcal {F}}}]\,,$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$S=k\cdot \ln \Omega$ = ENERGIA OSCILATÓRIA.

DEPENDE DA INTENSIDADE DA ENTROPIA

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